素粒子モデル[7]

(since 2001/11/22)(更新　2004/03/31)

ＴＮＯ_２:素粒子モデル[7]

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独自解釈による、サブクォークによる素粒子のモデルです。
内容を信用しないこと。勝手な解釈なので、合っているかどうかは知りません。第１世代については、そこそこ説明がつきますが。
kについて、ニュートリノを正の側に取る様に、 2004/03/31変更しました。

アイソスピンとkサブクォーク数の関係を、１０章での定義通りに解釈してみる。
すると、陽子と中性子の２つのハドロンでは、クォーク３つであるにも関わらず、kサブクォーク数は１になる。 Λも同様に解釈すると、 Λもkサブクォーク数は１になる。
陽子や中性子と同じクォーク構成のΔでは、アイソスピンからkサブクォーク数は３になる。 Λと同じクォーク構成のΣ⁰も、同様にkサブクォーク数は３になる。従って、このkサブクォーク数の違いが、同じクォーク構成の粒子を区別していると考えられる。
陽子と中性子はスピンとアイソスピンが共に1/2で、 Δではそれらが共に3/2である。同じクォーク構成でスピンが1/2でアイソスピンが3/2、或いはその逆の組合せは存在しない。このことから、スピンとアイソスピンが、共にkサブクォークに依存していることが予想される。この章におけるkサブクォーク数に関する解釈が間違っているとしても、少なくとも、スピンとアイソスピンが反対になるkサブクォークの対が強く拘束された状態であると考えられる。 ΛとΣ⁰間の関係も、同じ方法で説明出来る。
η中間子は、アイソスピンI=0であるが、 (d,-d)(u,-u)(s,-s)の混合とされている。これは、kがアブノーマリティに拘束されていると考えられる。

(chapter7-page2)

１４．ΛとΣの崩壊

陽子、中性子、Λのkサブクォーク数を１として、 ΛとΣの崩壊について考察してみる。

Λの崩壊の分岐比は、次の様になる。

Λ→p+π^-;約64.2%
Λ→n+π⁰;約35.8%

kサブクォークが(+k,+k,-k)で構成されていると考えると、この様な分岐比(ほぼ2:1)を説明出来る。そこで、次の様な過程を考えた。

Λ=(-k)+T+T+(T+a)=(-k)+T+T+T+(k+T+(-k)+(-T))
=(k+(-k)+(-k))+(T+T+T)+(T+(-T))
→(k+k+(-k))+(T+T+T)+(T+(-T))+W^-
分岐比2/3
1. (k+k+(-k))+(T+T+T)→(k+T+T+T)+(k+(-k))
  k+T+T+T=p
2. (k+(-k))+(T+(-T))+W^-→((-k)+(-k))+(T+(-T))
  ((-k)+(-k))+(T+(-T))=π^-
分岐比1/3
1. (k+k+(-k))+(T+T+T)→((-k)+T+T+T)+(k+k)
  (-k)+T+T+T=n
2. (k+k)+(T+(-T))+W^-→(k+(-k))+(T+(-T))
  (k+(-k))+(T+(-T))=π⁰

Σ⁺の崩壊の分岐比は、次の様になる。

Σ⁺→p+π⁰;約51.6%
Σ⁺→n+π⁺;約48.4%

kサブクォークが(k,-k)と(k)の２組で構成されていると考えると、この様な分岐比(ほぼ1:1)を説明出来る。そこで、次の様な過程を考えた。

Σ⁺=(k+T)+(k+T)+((-k)+T+a)
1. (-k)+T+a→(k+T+a)+W^-
2. k+T+W^-→(-k)+T
(k+T)+((-k)+T)+(k+T+a)=(k+(-k))+(k+a)+(T+T+T)
分岐比1/2
1. (k+(-k))+(k+a)+(T+T+T)→k+(T+T+T)+(k+(-k)+a)
  k+(T+T+T)=p
2. k+(-k)+a=k+(-k)+(k+T+(-k)+(-T))
  →k+T+(-k)+(-T)
  k+T+(-k)+(-T)=π⁰
分岐比1/2
1. (k+(-k))+(k+a)+(T+T+T)→(-k)+(T+T+T)+(k+k+a)
  (-k)+(T+T+T)=n
2. k+k+a=k+k+(k+T+(-k)+(-T))
  →k+T+k+(-T)
  k+T+k+(-T)=π⁺

Σ⁰では、 W^-を放出する前に短時間で崩壊する、次の様な過程と考えられる。

Σ⁰=(k+T)+((-k)+T)+((-k)+T+a)
→(k+(-k))+((-k)+a)+(T+T+T)
k+(-k)→γ
((-k)+a)+(T+T+T)→Λ

Σ^-では、次の様な過程と考えられる。

Σ^-=((-k)+T)+((-k)+T)+((-k)+T+a)
(-k)+(-k)→W^-
a+W^-→π^-
(-k)+(T+T+T)→n

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小野智章　
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